流體以存在有規(guī)律的速度變化為特征

    當(dāng)流體以均勻流速流入管道時(shí)， 在其入口處開(kāi)始也形成邊界層。其邊界層的形成和發(fā)展過(guò)程與流體均勻流過(guò)平板時(shí)大體相似。所不同的是， 在管流中邊界層開(kāi)始只占據(jù)管壁處的環(huán)形區(qū)域， 而管中心主流區(qū)呈活塞流狀， 如圖 所示。隨著流體的向前流動(dòng)， 邊界層逐漸加厚， 最終擴(kuò)大到管中心， 匯合占據(jù)整個(gè)管截面。此時(shí)的邊界層厚度即為管道半徑。從此以后， 邊界層厚度將不再變化。從管道入口處到邊界層匯合處的距離 稱為 “入口段” 或 “初始段” ， 海沙烘干機(jī)入口段以后的流動(dòng)稱為 “完全發(fā)展了的流動(dòng)” 或 “定型流動(dòng)” 。只要匯合前邊界層內(nèi)的流動(dòng)是層流， 則完全發(fā)展以后的管流也是層流； 若匯合前邊界層內(nèi)流動(dòng)已發(fā)展為紊流， 則以后的管流也為紊流。只有在入口段之后， 管內(nèi)的速度分布才發(fā)展成為穩(wěn)定流動(dòng)時(shí)管流的速度分布。
 

    顯然， 從壁面的零速變到接近主流速度的這一薄層流體， 以存在有規(guī)律的速度變化為特征， 與主流區(qū)截然不同。普朗特認(rèn)為， 無(wú)論 數(shù)有多大， 在固體平板上流動(dòng)的流體， 從橫截面上看都可分為兩個(gè)區(qū)域： 一是壁面附近存在速度梯度， 因而能體現(xiàn)流體粘性影響的區(qū)域， 稱為邊界層； 二是遠(yuǎn)離壁面， 速度基本不變， 其流體粘性的影響可以忽略的區(qū)域， 稱為主流區(qū)。主流
區(qū)的流體可視為理想流體。一般以速度達(dá)到主流速度的 之處規(guī)定為兩個(gè)區(qū)域的分界線。